MỤC LỤC

A. PHẦN MỞ ĐẦU 1
1. Lý do chọn đề tài 1
2. Mục đích nghiên cứu 1
3. Đối tượng và phạm vi nghiên cứu 2
4. Nhiệm vụ nghiên cứu 2
5. Phương pháp nghiên cứu 2
6. Giả thiết khoa học 2
7. Bố cục của đề tài 2
B. PHẦN NỘI DUNG 3
CHƢƠNG I: CƠ SỞ LÝ LUẬN 3
1.1.Tổng quan về hiệu ứng Hall 3
1.1.1. Hiệu ứng Hall là gì? 3
1.1.2. Bản chất vật lý 3
1.1.3. Hiệu ứng Hall trong chất bán dẫn 9
1.1.4. Ứng dụng của hiệu ứng Hall 10
1.2. Các phương pháp đo hằng số Hall 11
1.2.1. Phương pháp truyền thống 11
1.2.2. Phương pháp Vander Pauw 12
CHƢƠNG II: THIẾT BỊ THÍ NGHIỆM. SAI SỐ 15
2.1. Tìm hiểu thiết bị thí nghiệm 15
2.1.1. Bộ thiết bị tạo từ trường 15
2.1.1.1. Nam châm điện một chiều 15
2.1.1.2. Nguồn điện cấp dòng cho nam châm điện 16
2.1.1.3. Gaussmeter 16
2.1.2. Nguồn điện cấp dòng một chiều cho mẫu đo 16
2.1.3. Dụng cụ đa năng đo dòng và thế: Multimeter Model 2100 17
2.1.3.1. Giới thiệu đặc tính kĩ thuật 17
2.1.3.2. Hướng dẫn sử dụng Multimeter Model 2100 đo dòng và thế 17

9
2
Bảng 2: Giá trị của hàm f tương ứng với tỉ số
MO,PN
NP,MO
R
R

13
3
Bảng 3: Đặc tính kĩ thuật - Phạm vi đo, trở kháng vào, sai số
21
4
Bảng4: Các thông số về độ dày d, dòng điện I chạy qua mỗi
loại mẫu đo và từ trường đặt vào các mẫu
25
5
Bảng 5: Các giá trị hiệu điện thế cần đo với chiều dương và
chiều âm của từ trường
29
6
Bảng 6: Số liệu phép đo các giá trị đối với mẫu đo M1
34
7
Bảng 7: Số liệu phép đo các giá trị đối với mẫu đo M2
37 DANH MỤC HÌNH VẼ - HÌNH ẢNH


8
Hình 8: Mặt trước của Multimeter Model 2100
17
9
Hình 9: Mặt sau của Multimeter Model 2100
18
10
Hình 10: Bảng điều khiển
18
11
Hình 11: Nút khởi động phía trái
19
12
Hình 12: Kết nối đo điện áp DC
19
13
Hình 13: Kết nối đo dòng điện DC
20
14
Hình 14: Mẫu hình vuông có tiếp điểm hình tam giác
24
15
Hình 15: Các hình dạng mẫu thường được sử dụng trong kĩ
thuật Vander Pauw
24
16
Hình 16: Bộ giá đỡ mẫu đo có đế thủy tinh.
25

17


1. Lý do chọn đề tài
Khoa học kĩ thuật ngày nay phát triển như vũ bão, những thành tựu của vật
lý học ngày càng được ứng dụng rộng rãi vào mọi lĩnh vực của đời sống sản
xuất. Việc xác định tính chất điện, từ của vật liệu bán dẫn, cho biết loại hạt tải
điện cơ bản, nồng độ và độ linh động trong một mẫu vật liệu bán dẫn, là hết sức
cần thiết trong việc chế tạo ra các vật liệu có tính chất vật lý mong muốn. Trong
khuôn khổ của công trình này tôi mong muốn ứng dụng phương pháp Vander
Pauw để đo hằng số Hall qua đó xác định được loại hạt tải điện, tính chất vật lý
của chất bán dẫn.
Phương pháp Vander Pauw là kĩ thuật mới để xác định điện trở suất, nồng
độ hạt tải và hằng số Hall của mẫu vật dẫn bất kì. Phương pháp này có nhiều ưu
điểm vì cho phép đo điện trở suất và hằng số Hall của mẫu mà không cần quan
tâm đến hình dạng của mẫu. Hiệu ứng Hall được khám phá bởi Edwin Herbert
Hall vào năm 1879. Ngày nay được ứng dụng trong nhiều lĩnh vực như chế tạo
máy, kĩ thuật đo đạc và hàng không vũ trụ. Phương pháp Vander Pauw đã được
sử dụng rộng rãi trên thế giới với hệ thống máy móc thiết bị hiện đại đem lại kết
quả có độ chính xác cao. Đối với sinh viên ngành kĩ thuật nói chung và sinh viên
sư phạm vật lý nói riêng việc tiến hành thực nghiệm đo hằng số Hall, độ linh
động của hạt tải điện trong chất bán dẫn sẽ giúp hiểu rõ tính chất vật lý của vật
liệu, góp phần củng cố kĩ năng thực nghiệm. Đồng thời đưa sinh viên tiếp cận
với thành tựu của vật lý học hiện đại, kích thích những tìm tòi, phát minh mới.
Với những lý do trên, chúng tôi tiến hành nghiên cứu thực nghiệm: “Xác
định thành phần loại hạt tải điện (electron, lỗ trống), mật độ mặt, nồng độ và
độ linh động của các hạt tải điện cơ bản trong bản mỏng bán dẫn theo
phương pháp Vander Pauw và hiệu ứng Hall ”.
2. Mục đích nghiên cứu
 Bước đầu tập làm công tác nghiên cứu khoa học.
 Làm khóa luận tốt nghiệp khóa học.
 Góp phần củng cố và nâng cao kiến thức vật lý, kĩ năng thực hành thí

độ chính xác cao hơn so với dùng phương pháp truyền thống.
7. Bố cục của đề tài
Ngoài phần mở đầu, phần kết luận, phần phụ lục, danh mục bảng biểu và
tài liệu tham khảo khóa luận còn có 3 chương sau:
Chương 1: Cơ sở lý luận
Chương 2: Thiết bị thí nghiệm. Sai số
Chương 3: Lắp đặt thiết bị và tiến hành đo

3
Y
Z
B
B. PHẦN NỘI DUNG
CHƢƠNG I: CƠ SỞ LÝ LUẬN
1.1. Tổng quan về hiệu ứng Hall
1.1.1. Hiệu ứng Hall là gì?
Hiệu ứng Hall là một hiệu ứng vật lý
được thực hiện khi đặt một từ trường
B
vuông góc với bề mặt bản làm bằng
kim loại hay chất bán dẫn (thanh Hall)
đang có dòng điện một chiều cường độ
I

chạy qua. Lúc đó ta nhận được một hiệu
điện thế
H
V
(hiệu thế Hall) sinh ra tại hai
mặt đối diện của thanh Hall. Tỷ số giữa

v

trong từ trường
B
sẽ bị tác dụng bởi lực Lorentz
L
F
xác định theo công thức:

L
F q(v B)
(I.2)
Trường hợp hạt tải điện chuyển động trong chân không với vận tốc
v
vuông
góc với từ trường
B
, thì hạt tải điện sẽ chuyển động theo quỹ đạo tròn bán kính
r

Hình 1: Bản mỏng khi có dòng điện
một chiều đi qua, được đặt trong từ
trường vuông góc với bề mặt bản,
làm xuất hiện hiệu điện thế ngang ở
hai mặt bên của bản.

4
với tần số cyclotron
c
và lực Lorentz

- Nếu
c
T
, thì trong khoảng thời gian chuyển động tự do, hạt tải điện đã
kịp thực hiện một số vòng quay. Khi đó ta nói từ trường là mạnh.
- Nếu
c
T
, thì quỹ đạo của hạt tải điện trong từ trường sẽ là từng khúc
của quỹ đạo tròn ghép lại và trường hợp này ta nói từ trường yếu.
Trong giới hạn của đề tài này chúng tôi sẽ nghiên cứu hằng số Hall trong
trường hợp từ trường yếu. Cụ thể chúng tôi nghiên cứu hằng số Hall trong một
mẫu bán dẫn mỏng, có độ dày d, độ rộng a, có dòng điện một chiều I chạy qua
dọc theo trục X, đồng thời được đặt trong một từ trường B hướng theo trục Z,
vuông góc với mặt bản như hình 2.
Do trong mẫu bán dẫn có 2 loại hạt tải điện: electron và lỗ trống nên khi
chúng chuyển động dưới tác dụng của điện trường ngoài, chúng sẽ có vận tốc
ngược chiều nhau (lỗ trống chuyển động cùng chiều điện trường, electron
chuyển động ngược chiều điện trường).

5
Hình 3: Trường hợp hạt tải
là các electron
Theo Hình 2 ta thấy hai loại hạt tải
điện dưới tác dụng của lực Lorentz đều
cùng lệch về một phía. Lúc này sẽ xuất hiện
một quá trình như sau: Khi các hạt tải điện
bị lệch do tác dụng của lực Lorentz
L
F

hai hiệu điện thế này chính là hiệu điện thế
Hall
H
V
giữa hai mặt bên mẫu bán dẫn đo
được bằng thực nghiệm.
 Tính toán cụ thể giá trị hiệu điện thế Hall trong chất bán dẫn:
Khi đặt thanh bán dẫn trong điện trường
E
theo phương X (Hình) và một từ
trường có cảm ứng từ
B
theo phương Z, đặt vuông góc với
E
và vuông góc với
bề mặt thanh bán dẫn. Khi đó các hạt mang điện chịu tác dụng đồng thời của lực
điện và lực từ.
Hình 2: Hai loại hạt tải dưới tác
dụng của lực Lorentz cùng lệch
về một phía

6
Đối với electron, mật độ dòng điện tử
được xác định:

e
e
j nev
(e> 0) (I.5)
(Trong đó: n là mật độ electron và p

= B; Khi đó
(I.8) được khai triển thành:

ey
ex e x
ex
ey e y
ez
j ne (E v B)
j ne (E v B)
J0
(I.9)
Tương tự (I.7) khai triển thành:

ex ey
ex
ey ex
ey
v E v B
v E v B
(I.10)
Thay (I.10) vào (I.9) và bỏ qua số hạng chứa B
2
(do giả thiết từ trường là
yếu), ta có:

ex e x e y
ey e y e x
j ne (E E B)
j ne (E E B)

e p y e p x
j j j ne (E E B) pe (E E B)
(ne pe )E ( ne pe )E B
I.14)
Khi sự cân bằng giữa lực Lorentz
L
F
và lực điện trường
E
F
được thiết lập
thì dòng điện sẽ không còn bị lệch nữa, các hạt tải điện chỉ di chuyển theo trục
X, nên
y
j0
, từ (I.14) ta có:
22
e p y e p x
(ne pe )E ( ne pe )E B
(I.15)
Hay:

22
ep
yx
ep
ne pe
E E B
ne pe
(I.16)

x
E
từ (I.18) vào (I.16) ta thu được:
22
ep
yx
2
ep
ne pe
E j B
(ne pe )
(I.19)

22
y e p
2
ep
U ne pe
I
B
a ad
(ne pe )
(I.20)
Trong đó: a là bề rộng, d là chiều dài của thanh Hall
Hiệu điện thế
y
U
chính là hiệu điện thế V
H
mà ta có thể đo được trực tiếp

 Nhận xét:
+ Ở kim loại và bán dẫn loại n thì p = 0, nên từ (I.22) ta tính được:

H
1
R0
ne

(I.23)
Thực nghiệm cho thấy mật độ electron dẫn trong bán dẫn loại n ít hơn
nhiều so với mật độ electron dẫn trong kim loại.
+ Ở bán dẫn loại p thì n = 0, do đó

H
1
R0
pe

(I.24)
Trường hợp tổng quát, dấu của hằng số Hall
H
R
phụ thuộc dấu của tử số
trong (I.22). Trong các vật liệu bán dẫn, mật độ electron n và mật độ lỗ trống p phụ
thuộc vào nhiệt độ theo hàm mũ, vì vậy hằng số Hall
H
R
cũng phụ thuộc nhiệt độ.
Do đó đối với một vật liệu bán dẫn nào đó có thể xảy ra trường hợp ở khoảng nhiệt
độ này thì

chất bán dẫn lại có giá trị cao hơn so với trong kim loại.
- Độ linh động của hạt tải điện là một đại lượng vật lý có giá trị bằng vận
tốc trôi của hạt tải điện khi điện trường bằng 1V/m. Đơn vị của nó là m
2
/V.s
1.1.3. Hiệu ứng Hall trong chất bán dẫn
Như ta đã biết hạt tải điện trong chất bán dẫn gồm có electron và lỗ trống.
Trong chất bán dẫn tinh khiết các electron và lỗ trống xuất hiện chủ yếu do các
kích thích nhiệt, có nồng độ bằng nhau và phụ thuộc mạnh vào nhiệt độ.
Hiệu điện thế Hall xuất hiện trong các mẫu bán dẫn tinh khiết chủ yếu chỉ
do sự khác biệt về độ linh động của electron và lỗ trống.
Các chất bán dẫn pha tạp chủ yếu được ứng dụng trong công nghệ vật liệu
bán dẫn hiện nay. Tùy thuộc vào chất pha tạp người ta thu được bán dẫn loại
n (hạt tải điện cơ bản là electron) hoặc bán dẫn loại p (hạt tải điện cơ bản là lỗ
trống). Mật độ hạt tải điện phụ thuộc vào nồng độ pha tạp và có thể điều
chỉnh tùy ý.
Bảng 1: Số liệu so sánh nồng độ các hạt tải trong một số vật liệu, kim loại,
bán dẫn tinh khiết và bán dẫn tạp chất.
Vật
liệu
Nồng độ hạt tải
điện
Vật liệu
Nồng độ hạt tải
điện
Đồng
(Cu)
22 -3
8,4.10 cm


mẫu bán dẫn tạp chất, người ta bỏ qua sự có mặt của các hạt tải điện không cơ
bản (có mật độ khá nhỏ, không đáng kể) và chỉ chú ý đến quá trình chuyển động
định hướng của các hạt tải điện cơ bản tham gia vào hiệu ứng Hall.
1.1.4. Ứng dụng của hiệu ứng Hall
Hiệu ứng Hall được sử dụng chủ yếu trong các thiết bị đo, đầu dò. Các thiết
bị này thường phát ra tín hiệu rất yếu và cần được khuếch đại. Đầu thế kỷ 20,
các máy khuếch đại dùng bóng chân không quá tốn kém, nên các đầu đo kiểu
này chỉ được phát triển từ khi có công nghệ vi mạch bán dẫn. Ngày nay, nhiều
“đầu dò hiệu ứng Hall” chứa sẵn các máy khuếch đại bên trong.
Đo cường độ dòng điện
Hiệu ứng Hall nhạy cảm với từ trường,
mà từ trường được sinh ra từ một dòng điện
bất kỳ, do đó có thể đo cường độ dòng chạy
qua một dây điện khi đưa dây này gần thiết
bị đo. Thiết bị có 3 đầu ra: một dây nối đất,
một dây nguồn để tạo dòng chạy trong thanh
Hall, một dây ra cho biết hiệu thế Hall.
Phương pháp đo dòng điện này không cần sự
tiếp xúc cơ học trực tiếp với mạch điện, hầu
như không gây thêm điện trở phụ của máy đo
trong mạch điện, và không bị ảnh hưởng bởi
nguồn điện (có thể là cao thế) của mạch điện,
tăng tính an toàn cho phép đo.
Đo công suất điện
Công suất tiêu thụ của một mạch điện là tích của cường độ dòng điện và
hiệu điện thế trên mạch. Vậy có thể đo công suất này bằng cách đo dòng điện
(như mô tả ở trên) đồng thời với việc dùng hiệu điện thế của mạch điện để nuôi
dòng qua thanh Hall. Phương pháp như vậy có thể được cải tiến để đo công suất
dòng điện xoay chiều trong sinh hoạt dân dụng. Nó thường chính xác hơn các
thiết bị truyền thông và ít gây cản trở dòng điện.

giới. Bên cạnh những ưu điểm, cách đo đạc này
cũng có một số mặt hạn chế nhất định [2]:
 Dễ gây sai số lớn, đặc biệt với mẫu
màng mỏng
 Khi muốn đo độ linh động của hạt tải
trong mẫu cần ít nhất 6 điểm tiếp xúc.
 Ta không thể chắc chắn rằng hai điểm
tiếp xúc dùng để đo hiệu thế Hall là thật sự thẳng
Hình 5: Các mẫu đo dạng
thanh thường được sử
dụng trong phương pháp
đo truyền thống.

12
hàng. Nếu chúng không thẳng hàng, giá trị hiệu điện thế Hall đo được sẽ không
thật chính xác. Khi gặp vấn đề này, ta sẽ thấy rằng ngay cả khi B=0 thì đã có sự
chênh lệch điện thế giữa hai điểm tiếp xúc 3 và 6.
1.2.2. Phương pháp Vander Pauw
Phương pháp Vander Pauw là một kĩ thuật thường được sử dụng để đo
hằng số Hall và điện trở suất của một mẫu vật dẫn. Ưu điểm của phương pháp
này là có thể xác định chính xác các tính chất điện của mẫu vật dẫn có hình dạng
bất kì miễn là có cấu trúc hai chiều (tức là nó mỏng hơn nhiều so với chiều dài
và chiều rộng).
Thực hiện phương pháp Vander Pauw ta có thể đo đạc và tính toán được
các tính chất sau của mẫu vật dẫn:
 Điện trở suất của vật dẫn
 Biết được chất pha tạp (bán dẫn loại p hay loại n)
 Mật độ hạt tải điện, loại hạt tải, bao gồm cả các hạt tải điện cơ bản và
hạt tải không cơ bản.
 Độ linh động của hạt tải điện.

V
lúc này điện trở của mẫu sẽ
được xác định:

MO
NP,MO
NP
VV
R
I
(I.27)
Hình 6: Mẫu phẳng có hình
dạng bất kì, 4 điểm M, N, P, Q
nằm trên đường biên của mẫu

13
Vander Pauw đã chứng minh rằng điện trở suất của mẫu tuân theo phương
trình:
MO,PN NP,MO MO,PN
NP,MO
(R R ) R
d
f
ln2 2 R
(I.28)
Trong đó: f là một hàm cho trước của
MO,NP
NP,OM
R
R

có thể được tìm ra bằng cách
nội suy
Khi đo được điện trở của mẫu, từ (I.28) tính được điện trở suất của nó. Để
tính hằng số Hall, ta sử dụng công thức:

H MO,NP
d
RR
B
(xem phụ lục công thức P.3) (I.29)
(
MO,NP
R

là độ biến thiên điện trở trước và sau khi áp từ trường vào mẫu)
- Khi tìm được hằng số Hall ta có thể tính được hiệu điện thế Hall theo
công thức (I.21), từ đó suy ra nồng độ và độ linh động của hạt tải điện.
Mức độ chính xác của công thức (I.29) phụ thuộc sự phân bố các đường
dòng không bị thay đổi khi có từ trường áp vào mẫu. Do đó mẫu đo phải thỏa
mãn điều kiện
- Các tiếp điểm phải có diện tích rất nhỏ và nằm trên đường biên của mẫu.
- Mẫu phải có độ dày đồng đều và không có lỗ hổng trên bề mặt 14
Kết luận: Theo lý thuyết trên, chúng ta có thể xác định được:
+ Độ biến thiên điện trở trước và sau khi áp một từ trường đều có cảm

 Mẫu bán dẫn cần đo.
 Bộ giá đỡ mẫu đo và bảng chuyển mạch tổ hợp các sơ đồ đo.
 Bộ dây nối mạch điện.
2.1.1. Bộ thiết bị tạo từ trường
Cho phép tạo ra từ trường đều trong phạm vi không gian cho trước, với
cường độ cảm ứng từ B có thể thay đổi tùy ý trong khoảng 0 ÷ 0.25 T, hoạt động
ổn định và chính xác. Bộ thiết bị này gồm nam châm điện một chiều, nguồn điện
0 - 5A cung cấp dòng một chiều cho nam châm điện.
2.1.1.1. Nam châm điện một chiều
Nam châm điện một chiều gồm cuộn dây có dòng điện một chiều chạy qua,
lõi sắt từ mềm tiết diện đều dạng chữ E, có khe không khí rộng
L 10mm
, tiết
diện
2
50x50mm
dùng để đặt mẫu vật liệu cần đo. Hai cuộn dây đồng loại đường
kính 1mm, mỗi cuộn có 400 vòng được bố trí ngay trên hai cực từ, các cuộn dây
được mắc song song hoặc nối tiếp. Trong phần khe không khí có hai chi tiết
bằng vật liệu phi từ tính dùng để định vị và gá mẫu đo đảm bảo từ trường B
vuông góc với mặt phẳng mẫu đo.
Sự phân bố của từ trường B trong khe
từ của nam châm điện được khảo sát thực
nghiệm bằng cách dùng Gaussmeter để đo
cảm ứng từ B theo ba chiều X, Y, Z trong
không gian của khe từ, với gốc tọa độ đặt
tại tâm của tiết diện nằm giữa khe từ. Kết
quả kiểm tra cho thấy cảm ứng từ B là
đồng nhất trong không gian của khe từ.


máy của nó có hai đồng hồ chỉ thị dòng
điện và điện áp ra.
Thực tế sử dụng cho thấy nguồn
điện 0 ÷ 12V/3A này hoạt động rất ổn

17
định, đáp ứng được các yêu cầu của hệ thống đo hiệu thế Hall theo phương pháp
Vander Pauw.
2.1.3. Dụng cụ đa năng đo dòng và thế: Multimeter Model 2100
2.1.3.1. Giới thiệu đặc tính kĩ thuật
Multimeter Model 2100 là dụng cụ đa năng đo dòng và thế của hãng
Keithley (Hoa kỳ). Thiết bị có độ chính xác cao, độ phân giải 6 1/2 chữ số, có
tất cả 11 chức năng đo và 8 chức năng toán học. Multimeter Model 2100 cung
cấp sự ổn định và phạm vi đo lường rộng lớn.
• Điện áp DC: 0.1V, 1V, 10V, 100V, 1000V
• Điện áp AC: 0.1V, 1V, 10V, 100V, 750V
• Dòng điện DC: 10mA, 100mA, 1A và 3A
• Dòng điện AC: 1A và 3A
Multimeter Model 2100 có thể được thiết lập một cách nhanh chóng và dễ
dàng để sử dụng. Nó có một bảng điều khiển phía trước tương phản cao và bàn
phím trực quan và thân thiện với người sử dụng.
Khi tiến hành các phép đo nghiên cứu hiệu ứng Hall trên các mẫu kim loại
hoặc bán dẫn, dòng và thế có giá trị rất nhỏ, chỉ cỡ mili (m) hay micro ( ). Hơn
nữa các mẫu đo thường có điện trở nội nhỏ và điện trở tiếp xúc lớn nên thiết bị
đo phải có độ phân giải cao và trở kháng vào lớn. Vì vậy trong hệ thống thiết bị
đo các thông số điện theo kĩ thuật Vander Pauw, người ta phải dùng Multimeter
Model 2100 làm dụng cụ đa năng đo dòng và thế.
2.1.3.2. Hướng dẫn sử dụng Multimeter Model 2100 đo dòng và thế
Thiết bị đa năng đo dòng và thế Multimeter Model 2100
Hình 7: Mặt trước của Multimeter Model 2100

Bước 4: Nhấn DCV để đo điện áp DC.
Bước 5: Chọn phạm vi chức năng tự động bằng cách nhấn phím AUTO
trên bảng điều khiển phía trước, hoặc sử dụng phím mũi tên lên và xuống để
chọn phạm vi mong muốn.
Bước 6: Kết nối và kiểm tra dây dẫn đến nguồn tín hiệu cần đo, quan sát
đọc kết quả hiển thị trên màn hình.
Nếu tín hiệu đầu vào vượt quá phạm vi cho phép, một thông báo (OVLD ")
sẽ được hiển thị.
Hình 10: Nút khởi động phía trái
Hình 11: Kết nối đo điện áp DC

20
 Cách đo dòng điện DC:
Phạm vi đo dòng điện là 10mA, 100mA, 1Avà 3A, với độ nhạy 10nA. Đối
với các phép đo dòng điện AC, phạm vi là 1A, 3A với độ nhạy 10μA. Hình 12
minh họa làm thế nào để đo dòng điện một chiều DC.
Thận trọng: Dòng điện đầu vào tối đa cho phép là 3A, 250V. Không đưa
vào dòng điện lớn hơn để tránh làm hỏng cầu chì đầu vào.
Bước 1: Lựa chọn kết nối đầu vào trên bảng điều khiển phía trước hoặc
phía sau.
Bước 2: Kết nối các thiết bị đầu cuối đến các cực đầu vào như thể hiện
trong hình 13 (DC).
Bước 3: Thiết lập độ phân giải DCI (bỏ qua bước này nếu sử dụng các thiết
lập mặc định).
Bước 4: Nhấn SHIFT + DCV phím cho DCI để chuyển sang đo dòng điện.
Bước 5: Chọn phạm vi chức năng tự động bằng cách nhấn phím AUTO
trên bảng điều khiển phía trước, hoặc sử dụng phím mũi tên lên và xuống để
chọn phạm vi mong muốn.
Bước 6: Kết nối và kiểm tra dây dẫn đến nguồn tín hiệu cần đo, quan sát
đọc kết quả hiển thị trên màn hình.